Eremu grabitatorioa
Enviado por Chuletator online y clasificado en Física
Escrito el en vasco con un tamaño de 13,17 KB
KARGA HIGIKOR BATEK JASATEN DUEN INDAR MAGNETIKOA: Azter
Dezagun zein indar duen karga puntual batek eremu magnetiko baten barnean
Higitzen denean. Oraingoz, ez dugu kontuan hartuko nork sortu duen eremu
Magnetiko hori. Emaitza esperimentalki egiaztatzen da, q kargaren eta v
Abiaduraren proportzionala dela eremu magnetikoak higitzen ari den partikula
Kargatu bati egiten dion indarra, eta hauxe da indarraren norabidea: eremu
Magnetikoak eta partikularen abiadurak definitzen duten planoaren
Perpendikularra. Beraz, honako hau idatz dezakegu: Fmª=qvª x Bª. Indar
Magnetikoaren moduluak honakoa balio du: Fm=qvBsin(alfa); beraz, partikula
Kargatua eremuaren norabidean higitzen bada, indarra zero da, eta eremuarekiko
Perpendikularki higitzen bada, indarra maximoa izango da. Azpimarratzekoa da,
Indar magneikoak ez duela lanik egiten (indarra eta desplazamendua beti
Elkarren perpendikularrak direlako), eta beraz, partikularen energia zinetikoa
Ez dela aldatzen.* Sistema internazionalean, eremu magnetikoaren unitatea Tesla
Da (T). Tesla bateko eremu batek berarekiko perpendikularki higitzen ari den
Coulmb bateko karga bati, eta metro bat segundoko abiadura baldin badu, Newton
Bateko indarra egiten dio. Partikula bat eremu magnetikoa eta elektrikoa dagoen
Eskualde batean higitzen ari bada, karga higikor horrek jasaten duen indarra
Honako hau da: Fª=q(Eª+vªxBª). Indar horri Lorentzen indarra deritzo. 1.Adibidea:
Nolakoa da partikula kargatu baten ibilbidea eremu magnetiko uniforme batean.
Lehen aipatu dugunez, partikulari ez dio lanik egiten eremu magnetikoak; beraz,
Partikularen abiaduraren norabidea aldatzea izan daiteke bere efektu bakarra,
Baina bere modulua aldatu gabe. Zenbait kasu aztertuko ditugu, abiaduraren
Norabidearen arabera. (a)hasieran, eremuarekiko perpendikular higitzen da
Partikula (vª (perpendikular)Bª). Newtonen bigarren legearen arabera,
Fm=qvB=man=mvˆ2/R, eta hemendik kurbadura- erradioa lortzen da: R=mv/qB. Beraz,
B eremu magnetikoa uniformea bada, R erradioa konstante mantentzen daa.
Bestalde, hasierako abiadura eremu magnetikoaren perpendikularra bada,
Ibilbidea laua izango da, azelerazioa Bª-ren perpendikularra delako. Horrek
Esan nahi du, ibilbidea zirkunferentzia bat izan behar dela. Zenbat eta
Handiagoa izan kargaren momentu lineala, hainbat eta handiagoa izango da
Zirkunferentziaren kurbadura-erradioa, eta zenbat eta handiagoa izan eremu
Magnetikoa, are txikiagoa. ** Laino-kameretan, partikula elementalen ibilbideak
Ikusi egiten dira, eta hain zuzen ere, horrelakoxe zirkuluak ikusten dira; Carl
David Andersonek 1932an positroi delako partikula aurkitu zuen laino kameraz
Ateratako argazki batean. (b)Hasieran, eremuaren norabide ez perpendikular
Batean higitzen da partikula. Kasu honetan, vª abiadura bi osagaietan
Deskonposa daiteke; bata, Bªren paraleloa eta bestea perpendikularra. Bª-ren
Paraleloa den osagaia konstante mantenten da, indarrik ez dagoelako norabide
Horretan. Aldiz, Bª-ren osagai perpendikularrak (a) atalean aztertutako
Higidura deskribatzen du: higidura zirkular uniformea. Bi higidura horien
Gainezarmenaren ondorioz, partikulak ibilbide helikoidaala deskribatuko du. 2.Adibidea:
Ziklotroia: partikula kargadunak azeleratzeko tresna da ziklotroia (protoiak,
Deuteroiak edo beste ioiak). Energia zinetiko handiak lortzen ditu baina oso
Tentsio alturik erabili gabe. Eremu magnetiko uniforme baten barnean, “D”
Formako bi xafla erdizirkular huts ditu*. Irudian, ezkerrean dago “D” bat eta
Eskuinean bestea. Orriaren planoaren normala da B eremua. Hain zuzen ere, eremu
Magnetiko uniforme batean, partikula kargatuen ibilbide zirkularren periodoa ez
Da erradioaren menpekoa, konstantea baizik: T= 2(Pi)R/v=2(Pi)mv/vqB=2(Pi)m/qB.
Eta higidura zirkular horren maiztasun angeluarrari ziklotroi-maiztasun deritzo
(wz). Wz=2(Pi)/T=q·B/m. “D” formako bi xaflen artean potentzial-diferentzia bat
Ipintzen badaa (ezker-eskuin), eremu elektrikoak ioiak azeleratuko ditu beraien
Arteko espazioan higitzen ari direnean. Potentzial-diferentzia hori
Ziklotroiaren maistasunarekin sinkronizatuta baldin badago, eremu magnetikoaren
Menpe zirkunferentzia erdi bat deskribatu ondoren, partikulak berriro
Azeleratuak izango dira. Zenbat eta ziklo gehiago deskribatu, are handiagoa
Izango da partikulen energía./// KORRONTE ELEKTRIKO BATEK JASATEN DUEN INDAR MAGNETIKOA:
Demagun S sekzioa duen hari mehe bat. Haritik I=J·S intentzitateak zirkulatzen
Du, non J=nqv, n karga eramaileen dentsitatea da, q eramaileen karga eta v
Beraien abiadura*. Dl luzeradun korronte-elementu batean dN=nSdl karga-eramaile
Egongo dira, batez beste v abiaduraz higitzen. Karga-eramaile batek jasandako
Indarra Fª=qvªxBª izango da. Beraz, dl elementuan dauden karga-eramaile guztiek
Jasandako indar erresultantea honakoa izango da. DFmª=dNq(vªxBª)=nqvS(dlªxBª).
Azken pausoan kontutan hartu da karga-eramaileen abiadurak hari eroalearen
Norabide bera daukala, dlª bektoreak hariaren bektore tangentearen norabidea
Duela,, eta karga-eramaile positiboen higiduraren noraanzkoa, hau da,
Intentsitatearen noranzkoa. Idlª korronte-elementuak jasaetn duen indarra
Honako hau izango da: dFmª=I(dlªxBª). Eroaleari eragiten zion indar totala,
Elementu horiek guztiek jasandako indarren batura izango da, hau da: Fmª=(C)$I(dlªxBª).
Adibidea: Eremu magnetiko uniforme batek korronte zuzen bati egiten dion indar
Magnetikoa kalkulatuko dugu; eroalearen luzera L da eta korrronte-intentsitatea
I*. Aurreko ekuazioaren integralean I eta B konstanteak direla kontuan hartuz,
Indar magnetikoaren modulua Fm= ILB·sin(tita) da eta bere norabidea eremuak eta
Eroaleak definitzen duen planoaren perpendikularra. Indar hori maximoa da
Eremua eta eroalea elkarren perpendikularrak direnean, eta zero, paraleloak
Direnean. Bestalde, erraz froga daiteke eremu magnetiko uniforme batek
Korronte-zirkuitu itxi bati egiten dion indarra beti dela nulua:
Fmª=(C)$I(dlªxBª)=I·((C)$dlª)xBª=0ª, (C)$dlª=0, beti nulua delako. Azkenik,
Eremu magnetikoak kable eroale baten barnean karga banandu, edo bereizi, egiten
Du. Karga-banatze horri Hall efektu deritzo. Lehen ikusi dugun bezala, karga
Eramaileek jasandako indarra beraien abiaduraren perpendikularra da. Beraz,
Xafla eroalearen alde baterantz desbideratuko dira karga-eramaileak, eta horren
Ondorioz, xaflaren aurkako alde bietan karga-kontzentrazioak azalduko dira (negattiboa
Goian eta positiboa azpian). Kontzentrazio horrek, halaber, eremu
Elektrostatiko bat sortuko du (behetik gora), eta indar elektriko horrek indar
Magnetikoa konpentsatzen duenean (Fe=Fm), karga eramaileak ez dira jadanik
Gehiago desbideratuko. Adibidez, irudian erakuzten du Bª eremu magnetiko baten
Menpean, d zabaleradun eta I korrontea daraman xafla eroale batean azaltzen den
Kargen kontzentrazioa. Eramaileen karga negatiboa da, eta kargak ez
Desbideratzeko, orekan, honakoabete
Behar da: Fe=Fm, qE=qvdB, E=vdB. Beraz, xaflaren bi aldeen arteko potentzial
Diferentzia (delta)V=vdBd izango da, Hall tentsioa deiturikoa. Karga-eramaileak
Positiboak direnean, beraien abiadurek irudian kontrako noranzkoa dute.
Ondorioz, eramaile negatiboen noranzko berean desbideratzen dira (gorantz) eta
Sortutako potentzial-diferentziak kontrako zeinua du. Beraz, Hall efektuaren
Bitartez jakin daiteke, zer zeinukoak diren karga eramaileak. Horretaz gain,
Sortutako eremu elektrikoak karga positibo finkoen gainean ere eragiten du, eta
Hori da eroale osoak jasaten duen indarraren jatorria.///BIOT ETA SAVARTEN LEGEA: Orain aztertuko dugu eremu
Magnetikoa nola sortzen den. Hans C. Oersted fisikari danimarkarra izan zen
Lehenengoa, 1820an, korronte elektrikoa eta eremu magnetikoa erlazionatu
Zituena, korronte jarraitu bat garraiatzen zuen eroale baten alboan iparrorratz
Bat jarri, eta desbideratu egiten zela behatu zuenean. Emaitza esperimental
Haietan oinarrituta postulatu zuten, espazio hutsean jarritako filamentu edo
Harizpi formako korronte elementu batek (I·dlª) eremu magnetikoa sortzen duela,
Eta honako adierazpena duela: dBª=(nu0)Idlªxrˆ/4(Pi)rˆ2. Non rˆ, eremua
Kalkulatzen den P puntuaren posizio bektorea den, korronte-elementuarekiko eta
(nu0) espazio hutsaren iragazkortasun (permeabilitate) magnetikoa. Sistema
Internazionalean (nu0)/4(Pi) konstanteak 10ˆ-7 N/Aˆ2 balio du. DBª eremu
Infinitesimal horien batura burutu beharko da korronte finitu batek sortzen
Duen eremu magnetiko totala kalkulatzeko. Lehenik, I intentsitatedun korronte
Finitua korronte-elementu infinitesimaletan zatitu beharko da.
Bª=(nu0)/4(Pi)(C)$I·dlªxrˆ/rˆ2 eta adierazpen horri Biot eta Savarten lege
Deritzo*. Irudian korronte espirak eta dipolo magnetikoak sortutako eremu
Magnetikoak irudikatu dira eremu-lerroen bidez. Lerroen dentsitateak eremu
Magnetikoaren intentsitatea adierazten du eta geziek, berriz, noranzkoa. // AMPEREREN
LEGEA: Lehenik eta behin, kontuan har dezagun eremu magnetiko baten zirkulazioa
Ibilbide itxi batean zehar: (C)$Bª·dlª. Horretarako, eremu magnetiko jakin bat
Eduki behar dugu (Bª) eta ibilbide itxi jakin bat ©. Ampereren legearen
Arabera, edozein eremu magnetikoren zirkulazioak eta edozein ibilbide itxitan
Zehar, emaitza bera ematen du beti: ibilbide itxi horrek inguratutako
Intentsitate elektriko totala bider (nu0) konstantea, (C)$Bª·dlª=(nu0)·Iing.
Adierazpen horrek frogatzen du, batetik, eremu magnetikoa ez dela
Kontserbakorra, bere zirkulazioa ez delako nulua kurba itxi batean zehar.
Ibilbideak ez badu korronte bat inguratzen, zirkulazioa zero da. Ibilbideak ez
Badu korronte bat inguratzen, zirkulazioa zero da. Ibilbideak korronte bat
Baino gehiago inguratzen badu, intentsitateen batura algebraikoa izango da
Inguratutako intentsitate totala, eta zeinuak irudiak erakusten duen bezala
Hartu behar dira*. Ampereren legea oso erabilgarria da eremu magnetikoa
Kalkulatzeko simetria handiko kasuetan, hots, eremuaren zirkulazioa erraz
Kalkula daitekeenean (Elektrostatikan, Gaussen teoremarekin gertatzen zen
Bezala). Beraz, eremua kalkulatzeko aurreko ekuazioa erabiliko dugu, baina
Soilik ondoko baldintzak betetzen dituen ibilbide bat aurki daitekeenean:
Ibilbidea eremu magnetikoaren perpendikularra da edo paraleloa eta, kasu
Horretan, B-ren modulua konstantea izan behar da ibilbidean zehar. //EREMU
MAGNETIKOAREN FLUXUA: Honela definitzen da eremu magnetikoaren fluxua S
Gainazalean zehar (Fi)=$(S)$Bª·dSª. S:I:-ean fluxu magnetikoaren unitatea
Webera da (Wb)= T·mˆ2.///INDUKZIORAKO
FARADAYREN LEGEA: Induzitutako indar elektroeragilearen noranzkoa inguruko
Eremu magnetikoaren aldaketei dagokio eta ez eremu magnetikoari berari. Izan
Ere, induzitutako intentsitatea eremu magnetikoaaren aldaketaren aurkakoa da,
Eta ez eremuaren beraren aurkakoa*. Hortaz irudiko espiran induzitutako indar
Elektroeragileak erlojuaren orratzen aldeko noranzkoa du B gutxitzen denean,
Baina erlojuaren orratzen aurkakoa B handitzen denean. B-ren aldaketaren
Aurkakotasun horri Lenzen lege deritzo, eta “inertzia” elektromagnetiko bat bezalakoa
Da. Aipatutako esperimentuen emaitzak, eta beste esperimentu guztienak ere,
Matematikoki oso labur adieraz daitezke, Faradayren legea deritzona:
E=-d(fi)/dt. Hemen E indar elektroeragilea da (Volt) eta (fi), zirkuituan
Zeharreko eremu magnetikoaren fluxua ((fi)=$(S)$Bª·dSª, T·mˆ2=Wb). Minus
Zeinuak Bren aldaketaren aurkakotasuna adierazten du, Lenz-en legea hain zuzen.
Aipagarria da fluxu magnetiko aldakorrak modu ezberdinetan lor daitezkeela: 1)
Batetik, Bª eremua aldakorra izanda (transformadore gisara), baina Bª
Konstantea izanda ere, 2) zirkuitua mugitzen ari bada (translazioa edo
Biraketa) edota 3) zirkuituaren azalera aldakorraa bada, alegia, zirkuitua
Deformatzen ari bada. Hain zuzen ere, E indar elektroeragile hori existitzen
Da, halabeharrez, indukzioak Eremu Elektriko bat induzitzen duelako, izan ere,
Ez kontserbakorra dena. Definizioz: E=(C)$Eª·dlª. Indukzioa:
E=-d(Fi)/dt(des=)0. Beraz, (C)$Eª·dlª=-d(Fi)/dt(des=)0. Indukzioari dagokion
Eremu elektrikoaren zirkulazioa (kurba itxi batean zehar) ez da nulua eta beraz
Eª hori ez da kontserbakorra (eremu elektrostatikoan ez bezala). E eta (Fi)
Ordezkatuz, Faradayren legearen adierazpen integrala lortzen da: (C)$Eª·dlª=-d/dt$(S)$Bª·dSª.
Hemen, S integratze-gainazala C zirkuituak inguratutako edozein gainazal izan
Daaiteke. Zirkuitua mugitzen ez denean, C eta S ez dira denborarekin aldatzen
Eta deribatua integralaren barruan sar daiteke: (C)Eª·dlª=-$(S)$dBª·dSª/dt.
Adieraazpen horretan nabarmen ikusten da eremu magnetikoa denborarekiko
Aldakorra denean (aBª/at(des=)0) orduan eremu Elektriko ez kontserbakor bat
Induzitzen duela ((C)$Eª·dlª(des=)0), hau da, egoera ez iraunkorretan eremu
Elektrikoa, oro har, ez da kontserbakorra. Azkenik, azpimarra dezagun Eª eremu
Elektriko induzitua berdin induzitzen dela zirkuitu elektrikoa egon zein ez,
Alegia, eremu magnetiko aldakor batek ez badu karga elektrikorik aurkitzen eta,
Beraz, fluxu magnetikoaren aldaketak hutsean gertatzen badira, (C)Eª·dlª=-$(S)$dBª·dSª/dt
Ekuazioak egiazkoa izaten segitzen du, baina espazioan har daaitekeen edozein
Kurba itxitan. Izan ere, kurba itxi horretan zirkuitu bat eraikitzen badugu,
Orduan jarriko da agerian karga elektrikoek zirkulatzen dutela, eta eremu
Elektrikoaren zirkulazioa ((C)$Eª·dlª) zirkuituan induzitutako indar elektroeragilea
Izango da.///